ניו-טק מגזין | מאי 2026 | המהדורה הדיגיטלית

. השדה המגנטי של אנטנות 2 סליל ספירלי קוני , α סליל מלופף על פני חרוט חצי-זווית ). סלילים B ) B r , B θ , B z ( והתנהגות שדה מגנטי ( קוניים יוצרים שדה מגנטי חזק יותר מתחת לקונוס מאשר מעליו. בנוסף, לסלילים קוניים קיים שדה חזק יותר לכיוון הקצה הפתוח, בניגוד לסלילים גליליים שבהם השדה המגנטי מגיע לערכו המקסימלי במרכז הסליל ופוחת לכיוון הקצוות. הסליל הקוני מהווה פתרון יעיל כאשר יש צורך למגנט גוף הממוקם במרחק מסוים מסליל המיגנוט. הסיבה לכך היא שהשדה המתקבל בקצה החיצוני של הסליל הקוני חזק יותר מזה המתקבל בסליל גלילי. לכן, כאשר נדרש שדה מגנטי חזק יותר מחוץ לסליל, שימוש במבנה קוני מהווה פתרון מתאים ויעיל. במקרה זה, מתקבל סליל הליקלי המלופף על פני שטח של קונוס בעל זווית חצי- , המשוואה של העקום α ) Semi - angle ( קודקוד , z = c ∙ θ וכן x = a ) θ ( ∙ cos ) θ ( ; y = a ) θ ( ∙ sin ) θ ( הינה . x - y הינה הזווית פולרית הנמדדת במישור θ בנוסף ) הינה נקודת r = a 0 , θ =0, z =0 קורדינטה ( הינו זווית d ) ו - Helix ההתחלה של ההליקס ( ), אזי Radian רדיאן ( 2 ∙ π מתקדם ב θ השיפוע. . בסלילים z לאורך ציר ה – d ∙ sin [ α ] גודל ב - α קטנים מסוג קוני הממדים והערכים הינם ממרכז הצירים של d =0.28 mm ; a 0 =0.38 mm . מקבלים את הערכים a 0 = 8 0 ; n =31 , הסליל . sin )8 0 (=0.1392 ; cos ) 8 0 (=0.9903 הבאים . I 0 הזרם הזורם דרך ליפופי הסליל מקבלים 1 2 radian 1 2 : θ π θ θ θ + → עבור , בערך z ליפופי הסליל נעים לאורך ציר ה – . z 1 + d ∙ cos ) α ( ) r , θ , z בקואורדינטות גליליות מעגליות ( I 0 עקב זרם r , θ , z השדה המגנטי בנקודה מובעת ע"י a בלולאת זרם מעגלית ברדיוס ו -

3 איור «

4 איור «

2 a r z a r z + + − + 2 2 ( )

2

I

z

2 µ

⋅

[

] [ ( ) ( K κ ⋅ − +

) ( )] ; κ ⋅

0

B

E B

=

⋅

=

0 0

0

r

2

⋅

π

2 r a r z ⋅ + + ( )

2

2 a r z a r z − − − + 2 2 ( )

2

1

4

I

a r

2 µ

⋅

⋅ ⋅

2 κ κ

[

] [ ( ) ( K κ ⋅ +

) ( )] ; E ⋅

B

=

⋅

=

0 0

z

2 a r z + + ( )

2

2

⋅

π

2 r a r z ⋅ + + ( )

2

1

sin[ ] α

1

( = ⋅ ⋅ d

) ;

cos[ ]

z c

d = ⋅ = ⋅ ⋅ θ

β

α θ ⋅

2

2

a

π

π

⋅

⋅

0

1

sin[ ] α

1

( ) a a θ

(1 ) β θ = ⋅ + ⋅ = ⋅ + ⋅ ⋅ {1 [ ( a d

)] } ; ( ) θ θ ⋅

sin[ ]

a a

d = + ⋅ ⋅

α θ ⋅

0

0

0

2

2

a

π

π

⋅

⋅

0

1

4 [ ⋅

sin[ ] ] α θ ⋅ ⋅

a

d + ⋅ ⋅

r

2 a r a r z ⋅ ⋅ + + 4 )

0

2

⋅

π

κ

=

=

1

1

2

(

2 sin[ ] ] ) [ r α θ

2

([

cos[ ] ] α θ ⋅

a

d + ⋅ ⋅

d

⋅ + + ⋅ ⋅

0

2

2 ⋅ - אינטגרלים אליפטיים שלמים מהסוג K ) κ ( - אינטגרלים אליפטיים שלמים E ) κ ( הראשון, מהסוג השני. אנו מציגים רכיב שדה מגנטי צירי של סליל וכן רכיב שדה מגנטי α =8 0 עבור B r ) θ , r ( חרוט . מרחק α =8 0 עבור B z ) θ , r ( של סליל חרוט Z ציר (רדיוס לולאת הזרם). a ל 0 ) משתנה בין r הצירי ( ) משתנה θ הזווית פולרית ספירלית של הליקס ( . 4 – 3 ), איורים x , y רדיאן (מישור 2 ∙ π ל 0 בין π

⋅

π

Reference O . Aluf , Advanced Microwave RF Antennas and Circuits , Nonlinearity Applications in Engineering , Springer , Edition 2, 2025, In two Volumes , ISBN : 978-3-031-58699-6, . EAN : 9783031586996 https :// link . springer . com / book /9783031586996

כמו כן

57 l New-Tech Magazine